La lucha contra PYTHIA 8 se ha reducido a una muda fórmula... - página 2
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Con cada acto de división, el número de protones aumenta en uno. El número de actos de desdoblamiento que el parton logra hacer durante su vuelo cerca de los quarks aumenta con la energía. El tamaño de la sección transversal del protón crece muy lentamente con la energía, por lo que tarde o temprano llega un momento en el que los partons (especialmente los gluones) son demasiado numerosos.
Como se puede suponer, a partir de ese momento cambia toda la evolución de las densidades de los protones. La concentración de gluones es tan grande que es más probable que un gluón adicional se recombine con alguno de los ya existentes que que los exprima. Es decir, el nuevo desdoblamiento de protones resulta ser inútil - el aumento de las densidades de protones que prácticamente no dan.
Este fenómeno se denomina saturación de la densidad de parones. El intento de entender cómo se produce la transición a la saturación (es decir, qué ecuación no lineal describe la evolución de las densidades de los partones al acercarse a este régimen) y en términos de qué grados de libertad tiene el protón más allá de este límite es una de las áreas más activas de la teoría de la interacción fuerte en la actualidad. Uno de los modelos más destacados de la dinámica de la densidad de partons es el llamado modelo del "condensado de vidrio de color". Para más detalles, véase Leonidov, Dense gluon matter in nuclear collisions, UFN 175, 345 (2005).
¿A qué densidad de gluones se produce la saturación? La probabilidad de recombinación de un nuevo gluón, según la estimación más cruda, puede escribirse como la concentración de gluones en el espacio de fase cruzada multiplicada por la constante de interacción fuerte α s . Se puede imaginar que el espacio de fase está dividido en celdas, con cero, uno o incluso unos pocos gluones sentados en cada celda (esto se llama "números de relleno"), y que un nuevo gluón se recombina con un gluón existente con probabilidad α s . Entonces, la saturación se producirá con números de llenado típicos del orden de 1/α s .
Había un artículo en alguna parte sobre la aplicación de la alta física a la creación de un inductor. Pero no puedo recordarlo de inmediato. El autor jugó allí con la estadística de bosones o con la estadística de fotones.
Desgraciadamente, aquí terminan todos mis conocimientos (bueno, casi todos) sobre la física de las partículas elementales.
Pero realmente es muy curioso que tenga un 80% de previsibilidad.
Estoy un poco decepcionado contigo, Zoritch.
https://www.mql5.com/ru/code/8910 en 2007 se debatió
... un sistema que recoge patrones de señales aleatorias, y luego simplemente los procesa tontamente en el RDBMS...
Pero este sistema, según la documentación, no busca patrones en las series temporales. Hace un montón de cosas útiles en el hogar, por ejemplo, calcula la correlación de energía, pero por decirlo suavemente, el modelo en uso es poco probable que se ajuste.
Bueno, sí, tan pronto como aparecieron en la prensa gráficos físicos que mostraban diversos fenómenos de las partículas elementales, todo el mundo se alegró, porque estos gráficos no diferían mucho de la estructura de las citas. Luego todo el mundo se calmó cuando se dio cuenta de que era una "naturaleza" diferente.
zoritch:
Tengo ocho atornillados en R:Base... un software relacional que compitió con Oracle en su momento....
No veo ningún problema... el sistema recoge regularidades de señales aleatorias, y luego las procesa tontamente en el RDBMS...
zoritch:
¿Está usted familiarizado con la dinámica de la formación de protones ultrarrelativistas... Creo que las leyes de contracción (que Dios me perdone) de una nube de gluones
son similares a la dinámica de absolutamente cualquier proceso... no hay tiempo... y aquí se puede, en principio, tirar...
Eres una persona increíblemente entusiasta. Parece que estás hablando solo. Bueno, ¿qué te dijo tu otro yo, está familiarizado con el protón ultra-relativista?
:о)
Veamos lo que ocurre con las densidades de protones a alta energía del protón. En este caso, el protón en sí puede quedar intacto, y nos basta con pasar de un marco de referencia a otro.
Con cada acto de división, el número de protones aumenta en uno. El número de actos de desdoblamiento que el parton logra hacer durante su vuelo cerca de los quarks aumenta con la energía. El tamaño de la sección transversal del protón crece muy lentamente con la energía, por lo que tarde o temprano llega un momento en el que los partons (especialmente los gluones) son demasiado numerosos.
Como se puede suponer, a partir de ese momento cambia toda la evolución de las densidades de los protones. La concentración de gluones es tan grande que es más probable que otro gluón extra se recombine con alguno ya existente que lo exprima. Es decir, el nuevo desdoblamiento de protones resulta ser inútil - el aumento de las densidades de protones que prácticamente no dan.
Este fenómeno se denomina saturación de la densidad de parones. El intento de comprender cómo se produce la transición a la saturación (es decir, qué ecuación no lineal describe la evolución de las densidades de partons al acercarse a este régimen) y en términos de qué grados de libertad tiene el protón más allá de este límite es una de las áreas más activas de la teoría de la interacción fuerte en la actualidad. Uno de los modelos más destacados de la dinámica de la densidad de partons es el llamado modelo de condensado de vidrio de color. Para más detalles, véase Leonidov, Dense gluon matter in nuclear collisions, UFN 175, 345 (2005).
¿A qué densidad de gluones se produce la saturación? La probabilidad de recombinación de un nuevo gluón, según la estimación más cruda, puede escribirse como la concentración de gluones en el espacio de fase cruzada multiplicada por la constante de interacción fuerte α s . Se puede imaginar que el espacio de fase está dividido en celdas, con cero, uno o incluso unos pocos gluones sentados en cada celda (esto se llama "números de relleno"), y que un nuevo gluón se recombina con un gluón existente con probabilidad α s . Entonces, la saturación se producirá con números de llenado típicos del orden de 1/α s .
¿Es posible dibujar esto de alguna manera?
el significado aún no está claro, pero prácticamente todos los periodos siguientes funcionan el 80% de las veces...:-)))
Al menos confírmalo con el informe del probador, porque es difícil de creer.....
Veamos lo que ocurre con las densidades de protones a alta energía de protones. En este caso, el propio protón puede quedar intacto, y nos basta con pasar de un marco de referencia a otro.
Con cada acto de división, el número de protones aumenta en uno. El número de actos de desdoblamiento que el parton logra hacer durante su vuelo cerca de los quarks aumenta con la energía. El tamaño de la sección transversal del protón crece muy lentamente con la energía, por lo que tarde o temprano llega un momento en el que los partons (especialmente los gluones) son demasiado numerosos.
Como se puede suponer, a partir de ese momento cambia toda la evolución de las densidades de los protones. La concentración de gluones es tan grande que es más probable que un gluón adicional se recombine con alguno de los ya existentes que que los exprima. Es decir, el nuevo desdoblamiento de protones resulta ser inútil - el aumento de las densidades de protones que prácticamente no dan.
Este fenómeno se denomina saturación de la densidad de parones. El intento de comprender cómo se produce la transición a la saturación (es decir, qué ecuación no lineal describe la evolución de las densidades de partons al acercarse a este régimen) y en términos de qué grados de libertad tiene el protón más allá de este límite es una de las áreas más activas de la teoría de la interacción fuerte en la actualidad. Uno de los modelos más destacados de la dinámica de la densidad de partons es el llamado modelo de condensado de vidrio de color. Para más detalles, véase Leonidov, Dense gluon matter in nuclear collisions, UFN 175, 345 (2005).
¿A qué densidad de gluones se produce la saturación? La probabilidad de recombinación de un nuevo gluón, según la estimación más cruda, puede escribirse como la concentración de gluones en el espacio de fase cruzada multiplicada por la constante de interacción fuerte α s . Se puede imaginar que el espacio de fase está dividido en celdas, con cero, uno o incluso unos pocos gluones sentados en cada celda (esto se llama "números de relleno"), y que un nuevo gluón se recombina con un gluón existente con probabilidad α s . Entonces, la saturación se producirá con números de llenado típicos del orden de 1/α s .
Así que está diciendo que esta "saturación" puede utilizarse de alguna manera para predecir el precio. Es decir, ¿determinar la zona más probable de aparición de precios en el campo general de precios de oportunidad?
¿Y como si no importara el modelo subyacente, es decir, el proceso de cotización puede ser modelado por su lío de gluones? Si es así, ¿podría explicarlo de alguna manera con fórmulas, al menos de alguna forma?
Había un artículo en alguna parte sobre la aplicación de la alta física a la creación de un inductor. Pero no puedo recordarlo de inmediato. El autor jugó allí con la estadística de bosones o con la estadística de fotones.
Por desgracia, todos mis conocimientos (bueno, casi todos) sobre la física de las partículas elementales terminan ahí.
Pero realmente es muy curioso que tenga un 80% de previsibilidad.
si utiliza https://c.mql4.com/forum/2008/04/TrendFletAnalysis_3.mq4 analizador con 10 pips parámetro entonces la predicción va para el 97% (la tendencia media es de unos 40 pips
y si no se tienen en cuenta los problemas técnicos(recotizaciones, deslizamientos y "mal internet") entonces todo es posible
quizá los fallos no tengan nada que ver
el indicador roc muestra los mismos dibujos