A luta contra o PYTHIA 8 resumiu-se a uma fórmula idiota. - página 2
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A cada ato de dividir o número de partons aumenta em um. O número de atos de divisão que a parte em si consegue fazer durante seu vôo perto dos quarks aumenta com a energia. O tamanho da seção transversal do próton cresce muito lentamente com a energia, portanto, mais cedo ou mais tarde chega um momento em que os partons (especialmente os gluons) se tornam demasiados.
Como se pode supor, a partir desse momento toda a evolução das densidades das partes muda. A concentração de gluons é tão grande que é mais provável que um gluon adicional recombine com alguém já existente do que os esprema para fora. Ou seja, a nova divisão em partes se revela inútil - o aumento das densidades em partes praticamente não dão.
Tal fenômeno é chamado de saturação de densidade parcial. A tentativa de entender como ocorre a transição para a saturação (ou seja, qual equação não linear descreve a evolução da densidade das partes ao se aproximar deste regime) e em termos de que graus de liberdade o próton para além deste limite é uma das áreas mais ativas da teoria da interação forte atualmente. Um dos modelos mais proeminentes da dinâmica de densidade parcial é o chamado modelo "condensado de vidro colorido". Para detalhes, ver Leonidov, Dense gluon matter in nuclear collisions, UFN 175, 345 (2005).
A que densidade de glúonos ocorre a saturação? A probabilidade de recombinação de um novo glúon, de acordo com a estimativa mais crua, pode ser escrita como a concentração de glúon no espaço de fase cruzada multiplicada pela forte constante de interação α s . Pode-se imaginar que o espaço de fase é dividido em células, com zero, um ou mesmo alguns glúons sentados em cada célula (isto é chamado de "números de preenchimento"), e que um novo glúon recombina com um glúon existente com probabilidade α s . Em seguida, a saturação ocorrerá em números típicos de preenchimento na ordem de 1/α s .
Havia um artigo em algum lugar sobre a aplicação da alta física na criação de um indutor. Mas eu não consigo me lembrar imediatamente. As estatísticas bóson ou as estatísticas de fótons foram interpretadas pelo autor.
Infelizmente, é aqui que termina todo o meu conhecimento (bem, quase todo) de física elementar de partículas.
Mas é realmente extremamente curioso que você tenha 80% de previsibilidade.
Estou um pouco desapontado com você, Zoritch.
https://www.mql5.com/ru/code/8910 em 2007 foi discutido
... um sistema que escolhe padrões a partir de sinais aleatórios, depois simplesmente os processa de forma dumble no RDBMS...
Mas este sistema, de acordo com a documentação, não procura por padrões em séries temporais. Ele faz muitas coisas úteis no lar, digamos, calcula a correlação de energia, mas para dizer de forma suave, o modelo em uso é pouco provável que se ajuste.
Bem, sim, assim que os gráficos físicos mostrando vários fenômenos para partículas elementares apareceram na ampla prensa - todos ooh-ed, porque estes gráficos não diferiam muito da estrutura das citações. Então todos esfriaram quando perceberam que era uma "natureza" diferente.
zoritch:
Tenho oito parafusos em R:Base...um software relacional que competiu com Oracle de uma vez....
Não vejo nenhum problema... escolhe as regularidades a partir de sinais aleatórios, depois processa-as de forma brusca no RDBMS.
zoritch:
Você está até mais ou menos familiarizado com a dinâmica da formação ultra-relativista de prótons... Eu acho que as leis de encolhimento (Deus me perdoe) de uma nuvem de gluon
são semelhantes à dinâmica de absolutamente qualquer processo... não há tempo... e aqui pode, em princípio, ser jogado fora...
Você é uma pessoa surpreendentemente entusiasmada. Você parece estar falando consigo mesmo. Bem, o que seu outro eu lhe disse, ela está familiarizada com o próton ultra-relativista?
:о)
Vejamos o que acontece com as densidades de parte em alta energia do próton. Neste caso, o próton em si pode ser deixado intocável, e basta passarmos de um quadro de referência para outro.
A cada ato de dividir o número de partons aumenta em um. O número de atos de divisão que a parte em si consegue fazer durante seu vôo perto dos quarks aumenta com a energia. O tamanho da seção transversal do próton cresce muito lentamente com a energia, portanto, mais cedo ou mais tarde chega um momento em que os partons (especialmente os gluons) se tornam demasiados.
Como se pode supor, a partir desse momento toda a evolução das densidades das partes muda. A concentração de gluons é tão grande que é mais provável que um gluon adicional recombine com alguém já existente do que os esprema para fora. Ou seja, a nova divisão em partes se revela inútil - o aumento das densidades em partes praticamente não dão.
Tal fenômeno é chamado de saturação de densidade parcial. A tentativa de entender como ocorre a transição para a saturação (ou seja, qual equação não linear descreve a evolução das densidades das partes ao se aproximar deste regime) e em termos de que graus de liberdade o próton para além deste limite é uma das áreas mais ativas da teoria da interação forte hoje. Um dos modelos mais proeminentes da dinâmica de densidade parcial é o chamado modelo de condensado de vidro colorido. Para detalhes, ver Leonidov, Dense gluon matter in nuclear collisions, UFN 175, 345 (2005).
A que densidade de glúonos ocorre a saturação? A probabilidade de recombinação de um novo glúon, de acordo com a estimativa mais crua, pode ser escrita como a concentração de glúon no espaço de fase cruzada multiplicada pela forte constante de interação α s . Pode-se imaginar que o espaço de fase é dividido em células, com zero, um ou mesmo alguns glúons sentados em cada célula (isto é chamado de "números de preenchimento"), e que um novo glúon recombina com um glúon existente com probabilidade α s . Em seguida, a saturação ocorrerá em números típicos de preenchimento na ordem de 1/α s .
É possível desenhar isto de alguma forma?
o significado ainda não está claro, mas praticamente todo o período seguinte funciona 80% do tempo...:-)))
Pelo menos confirme com o relatório do testador, porque é difícil de acreditar.....
Vejamos o que acontece com as densidades de parton com alta energia de prótons. Neste caso, o próton em si pode ser deixado intocado, e basta passarmos de um quadro de referência para outro.
A cada ato de dividir o número de partons aumenta em um. O número de atos de divisão que a parte em si consegue fazer durante seu vôo perto dos quarks aumenta com a energia. O tamanho da seção transversal do próton cresce muito lentamente com a energia, portanto, mais cedo ou mais tarde chega um momento em que os partons (especialmente os gluons) se tornam demasiados.
Como se pode supor, a partir desse momento toda a evolução das densidades das partes muda. A concentração de gluons é tão grande que é mais provável que um gluon adicional recombine com alguém já existente do que os esprema para fora. Ou seja, a nova divisão em partes se revela inútil - o aumento das densidades em partes praticamente não dão.
Tal fenômeno é chamado de saturação de densidade parcial. A tentativa de entender como ocorre a transição para a saturação (ou seja, qual equação não linear descreve a evolução das densidades das partes ao se aproximar deste regime) e em termos de que graus de liberdade o próton para além deste limite é uma das áreas mais ativas da teoria da interação forte hoje. Um dos modelos mais proeminentes da dinâmica de densidade parcial é o chamado modelo "condensado de vidro colorido". Para detalhes, ver Leonidov, Dense gluon matter in nuclear collisions, UFN 175, 345 (2005).
A que densidade de glúonos ocorre a saturação? A probabilidade de recombinação de um novo glúon, de acordo com a estimativa mais crua, pode ser escrita como a concentração de glúon no espaço de fase cruzada multiplicada pela forte constante de interação α s . Pode-se imaginar que o espaço de fase é dividido em células, com zero, um ou mesmo alguns glúons sentados em cada célula (isto é chamado de "números de preenchimento"), e que um novo glúon recombina com um glúon existente com probabilidade α s . Em seguida, a saturação ocorrerá em números típicos de preenchimento na ordem de 1/α s .
Portanto, você está dizendo que esta "saturação" pode de alguma forma ser usada para prever o preço. Ou seja, para determinar a zona mais provável de emergência de preços no campo geral de preços de oportunidade?
E como não importa qual é o modelo subjacente, ou seja, o processo de cotação pode ser modelado por sua confusão de gluões? Se assim for, você poderia de alguma forma elaborar com fórmulas, pelo menos de alguma forma.
Havia um artigo em algum lugar sobre a aplicação da alta física na criação de um indutor. Mas eu não consigo me lembrar imediatamente. As estatísticas bóson ou as estatísticas de fótons foram interpretadas pelo autor.
Infelizmente, todos os meus conhecimentos (bem, quase todos) de física elementar de partículas terminam aí.
Mas é realmente extremamente curioso que você tenha 80% de previsibilidade.
se você usar o analisador https://c.mql4.com/forum/2008/04/TrendFletAnalysis_3.mq4 com parâmetro 10 pips então a previsão vai para 97% (a tendência média é de cerca de 40 pips
e se você não levar em conta questões técnicas(solicitações, deslizes e "internet ruim") então tudo é possível
talvez as falhas não tenham nada a ver com isso
o indicador roc mostra os mesmos desenhos