La lotta contro PYTHIA 8 si è ridotta a una formula stupida... - pagina 2
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Ad ogni atto di scissione il numero di partoni aumenta di uno. Il numero di atti di scissione che il partone riesce a fare durante il suo volo vicino ai quark aumenta con l'energia. La sezione trasversale del protone cresce molto lentamente con l'energia, quindi prima o poi arriva un momento in cui i partoni (specialmente i gluoni) diventano troppi.
Come si può supporre, da quel momento cambia tutta l'evoluzione delle densità dei partoni. La concentrazione di gluoni è così grande che è più probabile che un gluone in più si ricombini con qualcuno già esistente piuttosto che spingerlo fuori. Cioè, la nuova scissione dei partoni risulta essere inutile -- l'aumento delle densità dei partoni che praticamente non danno.
Tale fenomeno è chiamato saturazione della densità dei partoni. Il tentativo di capire come avviene la transizione alla saturazione (cioè, quale equazione non lineare descrive l'evoluzione delle densità dei partoni quando ci si avvicina a questo regime) e in termini di quali gradi di libertà il protone oltre questo confine è una delle aree più attive della teoria dell'interazione forte oggi. Uno dei modelli più importanti della dinamica della densità dei partoni è il cosiddetto modello del condensato di vetro colorato. Per i dettagli, vedi Leonidov, Dense gluon matter in nuclear collisions, UFN 175, 345 (2005).
A quale densità di gluoni avviene la saturazione? La probabilità di ricombinazione di un nuovo gluone, secondo la stima più grezza, può essere scritta come la concentrazione di gluoni nello spazio della fase incrociata moltiplicata per la costante di interazione forte α s . Si può immaginare che lo spazio di fase sia partizionato in celle, con zero, uno o anche pochi gluoni seduti in ogni cella (questo è chiamato "fill numbers"), e che un nuovo gluone si ricombini con un gluone esistente con probabilità α s . Allora la saturazione avverrà a numeri di riempimento tipici dell'ordine di 1/α s .
C'era un articolo da qualche parte sull'applicazione della fisica superiore alla creazione di un induttore. Ma non riesco a ricordare subito. O la statistica dei bosoni o la statistica dei fotoni è stata giocata dall'autore lì.
Purtroppo, qui è dove finisce tutta la mia conoscenza (beh, quasi tutta) della fisica delle particelle elementari.
Ma è davvero estremamente curioso che tu abbia l'80% di prevedibilità.
Sono un po' deluso da te, Zoritch.
https://www.mql5.com/ru/code/8910 nel 2007 è stato discusso
... un sistema che estrae schemi da segnali casuali, poi li elabora stupidamente nell'RDBMS...
Ma questo sistema, secondo la documentazione, non cerca modelli nelle serie temporali. Fa un sacco di cose utili in casa, per esempio, calcola la correlazione energetica, ma per dirla tutta, è improbabile che il modello in uso si adatti.
Beh, sì, non appena i grafici fisici che mostravano vari fenomeni per le particelle elementari sono apparsi sulla grande stampa - tutti hanno fatto "ooh", perché questi grafici non erano molto diversi dalla struttura delle citazioni. Poi tutti si sono calmati quando hanno capito che si trattava di una "natura" diversa.
zoritch:
Ne ho otto imbullonati su R:Base... un software relazionale che faceva concorrenza a Oracle un tempo....
Non vedo il problema... il sistema sceglie regolarità da segnali casuali, poi li elabora stupidamente nell'RDBMS...
zoritch:
Hai anche solo un po' di familiarità con la dinamica della formazione ultra-relativistica dei protoni... Penso che le leggi di contrazione (Dio mi perdoni) di una nuvola di gluoni
sono simili alle dinamiche di qualsiasi processo... non c'è tempo... e qui può, in linea di principio, essere buttato via...
Lei è una persona incredibilmente entusiasta. Sembra che tu stia parlando da solo. Bene, cosa ti ha detto l'altro te stesso, ha familiarità con il protone ultra-relativistico?
:о)
Vediamo cosa succede con le densità dei partoni ad alta energia del protone. In questo caso il protone stesso può essere lasciato intatto, ed è sufficiente che ci spostiamo da un quadro di riferimento all'altro.
Ad ogni atto di scissione il numero di partoni aumenta di uno. Il numero di atti di scissione che il partone riesce a fare durante il suo volo vicino ai quark aumenta con l'energia. La sezione trasversale del protone cresce molto lentamente con l'energia, quindi prima o poi arriva un momento in cui i partoni (specialmente i gluoni) diventano troppi.
Come si può supporre, da quel momento cambia tutta l'evoluzione delle densità dei partoni. La concentrazione di gluoni è così grande che è più probabile che un gluone in più si ricombini con qualcuno già esistente piuttosto che spingerlo fuori. Cioè, la nuova scissione dei partoni risulta essere inutile -- l'aumento delle densità dei partoni che praticamente non danno.
Tale fenomeno è chiamato saturazione della densità dei partoni. Il tentativo di capire come avviene la transizione alla saturazione (cioè, quale equazione non lineare descrive l'evoluzione delle densità dei partoni quando ci si avvicina a questo regime) e in termini di quali gradi di libertà il protone oltre questo confine è una delle aree più attive della teoria dell'interazione forte oggi. Uno dei modelli più importanti della dinamica della densità dei partoni è il cosiddetto modello del condensato di vetro colorato. Per i dettagli, vedi Leonidov, Dense gluon matter in nuclear collisions, UFN 175, 345 (2005).
A quale densità di gluoni avviene la saturazione? La probabilità di ricombinazione di un nuovo gluone, secondo la stima più grezza, può essere scritta come la concentrazione di gluoni nello spazio della fase incrociata moltiplicata per la costante di interazione forte α s . Si può immaginare che lo spazio di fase sia partizionato in celle, con zero, uno o anche pochi gluoni seduti in ogni cella (questo è chiamato "fill numbers"), e che il nuovo gluone si ricombini con il gluone già esistente con probabilità α s . Allora la saturazione avverrà a numeri di riempimento tipici dell'ordine di 1/α s .
È possibile disegnare questo in qualche modo?
il significato non è ancora chiaro, ma praticamente ogni periodo successivo funziona l'80% delle volte...:-)))
Almeno conferma con il rapporto del tester, perché è difficile da credere.....
Vediamo cosa succede con le densità dei partoni ad alta energia dei protoni. In questo caso il protone stesso può non essere toccato, ed è sufficiente che ci spostiamo da un quadro di riferimento all'altro.
Ad ogni atto di scissione il numero di partoni aumenta di uno. Il numero di atti di scissione che il partone riesce a fare durante il suo volo vicino ai quark aumenta con l'energia. La sezione trasversale del protone cresce molto lentamente con l'energia, quindi prima o poi arriva un momento in cui i partoni (specialmente i gluoni) diventano troppi.
Come si può supporre, da quel momento cambia tutta l'evoluzione delle densità dei partoni. La concentrazione di gluoni è così grande che è più probabile che un gluone in più si ricombini con qualcuno già esistente piuttosto che spingerlo fuori. Cioè, la nuova scissione dei partoni risulta essere inutile -- l'aumento delle densità dei partoni che praticamente non danno.
Tale fenomeno è chiamato saturazione della densità dei partoni. Il tentativo di capire come avviene la transizione alla saturazione (cioè, quale equazione non lineare descrive l'evoluzione delle densità dei partoni quando ci si avvicina a questo regime) e in termini di quali gradi di libertà il protone oltre questo confine è una delle aree più attive della teoria dell'interazione forte oggi. Uno dei modelli più importanti della dinamica della densità dei partoni è il cosiddetto modello del "condensato di vetro colorato". Per i dettagli, vedi Leonidov, Dense gluon matter in nuclear collisions, UFN 175, 345 (2005).
A quale densità di gluoni avviene la saturazione? La probabilità di ricombinazione di un nuovo gluone, secondo la stima più grezza, può essere scritta come la concentrazione di gluoni nello spazio della fase incrociata moltiplicata per la costante di interazione forte α s . Si può immaginare che lo spazio di fase sia partizionato in celle, con zero, uno o anche pochi gluoni seduti in ogni cella (questo è chiamato "fill numbers"), e che un nuovo gluone si ricombini con un gluone esistente con probabilità α s . Allora la saturazione avverrà a numeri di riempimento tipici dell'ordine di 1/α s .
Quindi lei sta dicendo che questa "saturazione" può in qualche modo essere usata per prevedere il prezzo. Cioè, per determinare la zona più probabile di emergenza dei prezzi nel campo generale dei prezzi di opportunità?
E come se non importasse quale sia il modello sottostante, cioè il processo di citazione può essere modellato dal tuo casino di gluoni? Se è così, potresti in qualche modo elaborare con delle formule, almeno in qualche forma.
C'era un articolo da qualche parte sull'applicazione della fisica superiore alla creazione di un induttore. Ma non riesco a ricordare subito. O la statistica dei bosoni o la statistica dei fotoni è stata giocata dall'autore lì.
Purtroppo, tutta la mia conoscenza (beh, quasi tutta) della fisica delle particelle elementari finisce lì.
Ma è davvero estremamente curioso che tu abbia l'80% di prevedibilità.
se si usa https://c.mql4.com/forum/2008/04/TrendFletAnalysis_3.mq4 analyzer con il parametro 10 pips allora la previsione va per il 97% (la tendenza media è di circa 40 pips
e se non si tiene conto dei problemi tecnici(requotes, slittamenti e "cattivo internet") allora tutto è possibile
forse i glitch non hanno nulla a che fare con questo
l'indicatore roc mostra gli stessi disegni